句话讲完的东西，他也懒得再多补充一句。

    至于今天参会的诸多学生，大脑还很年轻，本该能跟上节奏，问题又在于知识储备严重不足。

    虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域，但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。

    如果不对希伯尔特空间、量子力学中描述系统的哈密顿量、拓扑物态学、拓扑绝缘体等等学科有深入了解，同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。

    尤其是关于超高维计算的部分，在超螺旋空间代数中进行高阶乘法运算极为抽象。

    遗憾的是，乔泽或许是极为优秀的学者，但显然并不是一位称职的教授，他甚至压根就没理会过台下一众人是否能听懂他讲的东西。

    “接下来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式，首先是超螺旋导数的泰勒展开，我们假设(d)是超螺旋代数空间中的超螺旋导数操作，那么对于任意光滑函数(f)，超螺旋导数泰勒展开可以写为：

    [ f(x +\delta x)= f(x)+ df(x)\delta x +\frac{1}{2} d^2f(x)(\delta x)^2 +\ldots ]

    在这里(d^2)表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算出场强张量的超螺旋展开：

    考虑超螺旋代数空间中的规范场(a^\mu)，其场强张量为(f^{\muu}= d^\mu a^u - d^u a^\mu)。则场强张量的超螺旋展开可以表示为：

    [ f^{\muu}(x)= f^{\muu}_0(x)+ d f^{\muu}_0(x)\delta x +\frac{1}{2} d^2 f^{\muu}_0(x)(\delta x)^2 +\ldots ]

    这里，(f^{\muu}_0)是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋代数空间的曲率张量(r)，它可以表示为超螺旋导数的交换子。则曲率张量的展开可以写为：

    [ r(x)= r_0(x)+ dr_0(x)\delta x +\frac{1}{2} d^2r_0(x)(\delta x)^2 +\ldots ]

    重点来了，(r_0)是超螺旋代数空间的初始曲率张量，接下来就是根据这些公式对超螺旋场进行微分操作，从而得到这一个结果：

    [ df(x)=\lim_{\delta x o 0}\frac{f(x +\delta x)- f(x)}{\delta x}]……”

    唰唰唰……

    乔泽在黑板上飞快的写下着一连串的展开公式时，台下终于变得不再安静。

    “神呐……我要抗议！难道就不能讲慢点？”

    当第一个人开始突然叫出声，立刻引来了诸多附和声。

    “不对，这根本不是讲得快或慢的问题！要让人理解这种全新的数学体系，就不该直接用难度如此高的例题！应该从易到难！”

    “是啊，难道不能先用几个简单的例子？为什么直接就分析杨-米尔斯方程？为什么不能从单变量非线性方程开始？”

    有人不顾规则直接咆哮出声，也有人趁着这个机会开始窃窃私语。

    “丹尼尔，你懂了吗？”

    “我觉得这样的报告会对我们这样年纪的人来说并不公平！”

    “好吧，那么……爱德华？”

    “数学懂与不懂之间只有一线之隔，我的建议是，先把这些过程拍下来。”

    必须得承认，这个回答非常严谨。
>

本章未完，点击下一页继续阅读