个能够破解该问题的方法。

    “将原函数经过一种特殊的变换，可以创建出一种新的形式，将这个新的形式经过一个简单的矩阵相乘，即可得到原函数的模形式，唔……似乎一个不小心，弄的有点复杂了？”

    林晓看着手中的公式，里面的各种物理量，此时在他的眼中，这是一个个代表了复杂数学关系的东西而已。

    只不过，为了解决他的问题，他还是稍稍有些小题大做了，直接创建了一个新的数学形式出来，大概就像是模形式一样，一种新的数学表现形式。

    当然，他的这个新数学形式和模形式之间关系十分密切，大概就相当于伴生的一样，经过简单变换就能够转变为模形式，不过，它的作用也并不仅限于此，而是它在模形式和其他数学形式之间的关系。

    就像现在，林晓便可以轻易地用这个形式，将之前难住他的那个公式先转变为这个形式，然后再转变为模形式，进而实现他的目的。

    “嗯，那就暂且将这个形式命名为……次模形式吧。”

    “至于这个次模形式还有什么其他作用，之后再说，现在，这个弦论更加重要一些。”

    林晓的眼睛微微一眯，随后将注意力再次放到自己当前的研究中，然后开始用这个新的模形式，联系到量子力学的一大基本公式中去。

    也就是，薛定谔方程。

    薛定谔方程全称薛定谔波动方程，可以描述微观粒子的运动，而对于每个微观系统来说，都有一个相应的薛定谔方程，解出这个方程，就可以知道这个微观系统的波函数与对应的能量。

    而现在，林晓就是要利用薛定谔方程对衍射与干涉过程中的粒子运动进行描述，然后将粒子性和波动性，进行联系。

    随着他的计算，结果出现了。

    解薛定谔方程之后，可以清楚地明确，就是有一个未知数，因为一种大概是振动的效应，导致了波的干涉与衍射。

    而只要将代表了弦的代数式代入到这个未知数中，即可使得整个公式变得完美，而和谐起来。

    “果然，真的是弦在作用啊。”

    林晓的心中微微惊叹。

    谁能想到，在波与波的交涉中，弦竟然是导致它们交涉的根本因素。

    不过，如果在脑海中对这个过程进行复现，这个结果却十分合理。

    如果没有一个作用在其中，波与波之间，将不会发生干涉和衍射，也就是波的相干叠加这种情况。

    “好了，现在该讨论的是，就是用弦论，来计算波的相干叠加的规律了。”

    而答案已经在眼前。

    “设点p，在点p的波扰可以近似为……”

    【ψ(r)≈-(iψ/2λ)(e^ik)……≈ψe^(ikr)/r】

    “设有弦ξ也存在于点p当波扰发生，其会导致……”

    “所以，我们可以得到下面这个偏微分方程组……”

    最终，林晓组合了两个偏微分方程，写下了一个偏微分方程组，这个方程组，揭示了波的相干叠加过程中，产生的一切效应。

    现在，只要他知道波的来源，波长或是频率，再知道其预计要发生干涉或衍射的地点，他就可以轻松地计算出这个波之后发生干涉与衍射的所有过程。

    而且，无论有多少束波，这个方程组都能轻易地对此进行描述。

    就像是纳维-斯托克斯方程，就是一个描述粘性不可压缩流体动量守恒的方程组。

    看着这个东西，林晓满意地点点头。

    而系统的声音也在此时响起。

    “恭喜宿主，完成了对波的相干叠加的秘密的-->>

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